By Reiner M. Dreizler, Cora S. Lüdde
Der Grundkurs Theoretische Physik in vier, in sich geschlossenen Bänden basiert auf langjährig erprobten Vorlesungen. Auch wenn die Physik im Vordergrund steht, die theoretisch-physikalischen Grundlagen werden eng mit dem entsprechenden Stoff aus der Mathematik verknüpft. Interaktive, webbasierte Aufgaben unterstützen Studierende bei der Vertiefung des Stoffs. Band 1 behandelt die theoretische Mechanik, Band 2 die Elektrodynamik und Relativitätstheorie, Band three enthält die Quantenmechanik, Band four widmet sich Thermodynamik und statistischer Physik.
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19) ist, wie oben schon angemerkt, nicht direkt anschaulich. Es ist notwendig, den Gehalt des Entropiebegriffs pr¨ aziser herauszuarbeiten. Dies wird in Abschn. 2 im Rahmen der Diskussion der Entropie auf der Basis der statistischen Mechanik geschehen. Dort wird das Konzept der Informationsentropie eingef¨ uhrt, durch das der Zugang zu einer statistischen Interpretation der Entropie er¨offnet wird. Die oben angesprochenen Beispiele sollen jedoch schon an dieser Stelle den Eindruck vermitteln, dass die Entropie die Gleichverteilung von Objekten in Systemen anspricht.
Nk → Teilchenzahlen der k Komponenten. Die innere Energie in der Form U = U (N1 , N2 , . . ,Nk ,S,V In den vorher zitierten Relationen ist der Beitrag der Teilchenzahl durch die Summe der Beitr¨ age der Teilchenzahlen aller Komponenten zu ersetzen. 28) k U (N1 , . . , Nk , S, V ) = T S − pV + μi N i . i=1 36 2 Klassische Thermodynamik Mehrkomponentige Systeme k¨ onnen entweder wahre mehrkomponentige Systeme sein, wie ein Gemisch aus Wasserstoff, Sauerstoff und Wasser oder es k¨onnen einkomponentige Systeme in verschiedenen Phasen im Gleichgewicht vorliegen, wie zum Beispiel Wasser und Wasserdampf oder Wasser und Eis.
5). Dieses Problem wird durch die folgenden Angaben charakterisiert: Eine statistisch gestimmte Person beginnt einen Spaziergang entlang einer geraden Strecke an der Stelle x = 0. Die statistische Orientierung a¨ußert sich in der Tatsache, dass die Richtung jedes gleichlangen Schrittes (Schrittl¨ange s, nach links oder nach rechts) unabh¨ angig von der Richtung der vorangegangenen Schritte ist. Die Wahrscheinlichkeit f¨ ur jeden Schritt nach rechts ist p (mit 0 ≤ p ≤ 1), die Wahrscheinlichkeit f¨ ur jeden Schritt nach links ist entsprechend q = 1 − p.